Pada prinsipnya, radiasi antara permukaan non-hitam dapat diperlakukan dengan analisis diferensial dari sinar yang dipancarkan dan komponen yang dipantulkan secara berturut-turut. Untuk permukaan yang hampir hitam, ini dapat dilakukan, karena hanya satu atau dua pantulan yang perlu dipertimbangkan. Namun, untuk permukaan yang sangat reflektif, analisisnya menjadi rumit, dan distribusi sinar yang dipancarkan dan dipantulkan sehubungan dengan sudut dan panjang gelombang biasanya tidak diketahui dengan cukup akurat untuk membenarkan perhitungan yang rinci.

Perlakuan yang cukup akurat dimungkinkan untuk permukaan cembung kecil dalam penutup yang besar dan hampir isotermal (yaitu, “rongga”), seperti pipa uap dalam ruangan dengan dinding pada suhu konstan. Laju emisi energi dari permukaan non-hitam 1 ke penutup yang mengelilingi 2 diberikan oleh

dan laju penyerapan energi dari lingkungan oleh permukaan 1 adalah

Di sini kita telah memanfaatkan fakta bahwa radiasi yang mengenai permukaan 1 sangat mirip dengan radiasi rongga atau radiasi badan hitam yang sesuai dengan suhu T2. Karena A1 adalah cembung, ia tidak mengintersepsi sinar-sinarnya sendiri; oleh karena itu F12 telah ditetapkan sama dengan satu. Dengan demikian, laju radiasi bersih dari A1 ke lingkungan adalah

Dalam Persamaan 16.5-3, e1 adalah nilai emisivitas permukaan 1 pada TI. Penyerapan a1 biasanya diperkirakan sebagai nilai e pada T1. Selanjutnya, kita mempertimbangkan sebuah rongga yang dibentuk oleh n permukaan abu-abu, opak, dan memantulkan difus A1, A2, A3, …, An pada suhu T1, T2, T3, …, Tn. Mengikuti Oppenheim, kita mendefinisikan radiositas Ji untuk setiap permukaan Ai sebagai jumlah fluks energi radiasi yang dipantulkan dan dipancarkan dari Ai. Maka aliran radian bersih dari Ai ke Aj dinyatakan sebagai

yaitu, dengan Persamaan 16.4-9 dengan substitusi radiositas Ji menggantikan daya emisif badan hitam oT”