Pada bab-bab sebelumnya, kami telah menyusun persamaan untuk difusi dalam cairan atau padatan, dan kami telah menunjukkan bagaimana seseorang dapat memperoleh ekspresi untuk distribusi konsentrasi, asalkan tidak ada turbulensi cairan yang terlibat. Selanjutnya, kami akan memusatkan perhatian pada transportasi massa dalam aliran turbulen.

Diskusi di sini sangat mirip dengan yang ada di Bab 13, dan banyak materi tersebut dapat diambil alih melalui analogi. Secara spesifik, 13.4, 13.5, dan 13.6 dapat diambil alih secara langsung dengan mengganti kuantitas perpindahan panas dengan kuantitas perpindahan massa. Faktanya, masalah yang dibahas dalam bagian tersebut telah diuji dengan lebih bermakna dalam perpindahan massa, karena rentang angka Schmidt yang dapat diakses secara eksperimen jauh lebih besar daripada angka Prandtl.

Kami membatasi diri di sini pada sistem biner isotermal dan membuat asumsi tentang densitas massa dan difusivitas yang konstan. Oleh karena itu, persamaan diferensial parsial yang menggambarkan difusi dalam cairan yang mengalir (Persamaan 19.1-16) memiliki bentuk yang sama dengan yang untuk konduksi panas dalam cairan yang mengalir (Persamaan 11.2-9), kecuali untuk penyertaan istilah reaksi kimia dalam yang pertama.

Sub-bab yang di bahas, yaitu:

1. Fluktuasi konsentrasi dan konsentrasi yang dismoothing waktu 
2. Pen-smoothing waktu dari persamaan kontinuitas A 
3. Ekspresi semi-empiris untuk aliran massa turbulen 
4. Peningkatan perpindahan massa oleh reaksi orde pertama dalam aliran turbulen
5. Pencampuran turbulen dan aliran turbulen dengan reaksi orde kedua